Speaker
Dr
LIU Langtian
(Nanjing University)
Description
重子及其宇称对偶态对于我们理解QCD的手征对称性动力学破缺具有非常重要的作用，同时一个完整的量子系统态空间不仅包含基态，还包含非常多的激发态，而大部分相互作用细节都隐藏在激发态中。
在本工作中，我们首次利用满足Poincaré对称性的量子场论中描述三体束缚态的Faddeev方程研究了$ (I, J^P) = (\frac{3}{2}, \frac{3}{2}^\pm) \Delta $共振态及其宇称对偶态的基态和第一径向激发态的质量谱，与实验结果是一致的。同时我们利用求得的Faddeev波函数分析了它们的内部组分构成。我们采用了quark-diquark图像，分别从diquark和角动量分波两个角度进行分析。
对于diquark构成，我们分析各个diquark道对质量和Faddeev振幅的贡献占比，发现轴矢量diquark对Delta重子占据主导贡献.
对于角动量构成，我们也分析各个角动量分波对质量和Faddeev波函数的贡献占比；更进一步地，我们计算了各个角动量分波对重子Faddeev波函数的正则归一化系数的贡献，也就是对零动量转移处的电磁形状因子的贡献。从主导波的角度讲，正宇称的$\Delta(1232)\frac{3}{2}^+$和$\Delta(1600)\frac{3}{2}^+$与夸克模型是一致的，都是S波；负宇称的$\Delta(1700)\frac{3}{2}^-$与夸克模型也是一致的，都是P波；但$\Delta(1940)\frac{3}{2}^-$与夸克模型不同，我们的结果显示它是S波占主导。这个不一致还有待实验的进一步验证，比如大动量转移处的电磁形状因子等。
以上研究从连续场论方法角度揭示了Delta共振态及其宇称对偶态的内部结构，将有助于加深我们对手征对称性动力学破缺以及QCD相互作用的理解。
Summary
利用连续场论方法中的满足庞加莱对称性的 quark-diquark Faddeev 方程，我们求解并研究了 $\Delta(J^P = \frac{3}{2}^\pm)$ 的基态以及第一径向激发态的质量谱及其内部的 diquark 与 角动量组分构成，计算了正则归一化系数（零动量转移处电磁形状因子）的的角动量分解。其中质量谱与实验结果一致。同时，diquark组分分析表明，轴矢量diquark在$\Delta$的这四个低能激发态中占据绝对的主导地位，即使忽略矢量diquark也能给出可信的结果。最后角动量分析表明，$\Delta(1232)\frac{3}{2}^+$和$\Delta(1600)\frac{3}{2}^+$都是S波主导；$\Delta(1700)\frac{3}{2}^-$与是P波主导；而$\Delta(1940)\frac{3}{2}^-$的结果显示它是S波占主导。这些预言从连续场论方法角度揭示了Delta共振态及其宇称对偶态的内部结构，还有待实验的进一步验证，比如大动量转移处的电磁形状因子等，它们将有助于加深我们对手征对称性动力学破缺以及QCD相互作用的理解。
Primary author
Dr
LIU Langtian
(Nanjing University)
Co-authors
Dr
Chen Chen
(University of Science and Technology of China)
Prof.
Craig Roberts
(Nanjing University)
Jorge Segovia
(University Pablo de Olavide)
Ya Lu
(Nanjing University)
